Научный журнал
Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований

ISSN 1996-3955
ИФ РИНЦ = 0,570

АНАЛИЗ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТЕЙ

Масимов Э.А. 1 Эйвазов Э.А. 2 Ибрагимли А.Б. 2 Мирзоева Г.Г. 2
1 Бакинский Государственный Университет»
2 Азербайджанский Государственный Педагогический Университет»
Методом потенциалов установлено, что вне зависимости от природы жидкости коэффициент поверхностного натяжения определяется как σ = 2q(TK T)/(TK + T), где q – удельная теплота поверхностообразования, TK – критическая температура. Удельная теплота поверхностообразования (УТП), согласно нашему подходу, в свою очередь, также зависит от температуры: q = q0 + α∙(T Tпл). (q0  – удельная теплота поверхностообразования при температуре плавления, α – термический коэффициент (УТП). С учётом температурной зависимости теплоты поверхностообразования, посредствам нами установленного аналитического вырожения для σ можно вычислить температурную зависимость коэффициент поверхностного натяжения. С учётам постоянство термического коэффициента теплоты поверхностообразования (α = Сonst) по значениям поверхностного натяжения при двух произвольных температурах для девяти разно-родных жидкостей вычислена температурная зависимость коэффициента поверхностного натяжения. Выявлено, что вычисленные нами предложенным методом значения σ удовлетворительно согласуются с имеющимся экспериментальными значениями. Подытоживая вышесказанные можно сказать, что в настоящей работе предлагается некий полуфеноменологический универсальный подход для поверхностного натяжения жидкостей.
Теплота поверхностообразования
жидкость
поверхностное натяжение
1. Кикоина И.К. Таблицы физических величин. Справочник под ред.акад. – М.,1976.
2. Кракстон К. Физика жидкого состояния. – М.: Мир, 1978. – 287с.
3. Ландау Л.Д., Лифщиц Е.М. Статическая физика. – М.: Наука, 1964. – 565 с.
4. Варгафтик Н.Б. Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей. Изд. 2-е., М., Наука, 1972. – 537с.
5. Резибуа Пьер, Де Ленер, Классическая кинетическая теория жидкостей и газов. – М.: Мир, 1980. – 318 с.
6. Салем Р.Р. Журнал физ. химии, 76, 2002, 2232 с.
7. Оно С., Кондо С. Молекулярная теория поверхностного натяжения жидкостей. – М.: Мир, 1963.
8. Киттель Ч. Статическая термодинамика. – М.: Наука, 1977. – 336 с.
9. Эйвазов Э.А. и др., Ввдение в молекулярную физику и термодинамику. – Баку, 2010. – 602 с.

Природа и температурная зависимость поверхностного натяжения жидкостей в течении более чем ста лет исследовались многими авторами [2; 5; 6; 7]. Однако, на сегодняшней день не существуют подходов, или теории поверхностного натяжения жидкостей хотя бы качественно носящих универсальный характер.

В настоящей работе предлагается некий полуфеноменологический подход, позволяющий вычислить температурную зависимость коэффициента поверхностного натяжения жидкостей во всей области температур существования жидкости.

Методами термодинамических циклов [9], а также потенциалов [3] можно показать, что термический коэффициент поверхностного натяжения жидкости, в общем случае, определяется как

mas02.wmf, (1)

где q – количество тепла, поглощающееся при обратимом изотермическом изменении единичной площади поверхности, равно разности удельной поверхности энергии и работы при изотермическом расширении поверхности раздела на единицу. Эту величину в дальнейшем будем называть удельной теплотой поверхностообразования (УТП). Очевидно, что УТП является функцией от температуры, т.е. q = q(Т). Если пренебречь этой зависимостью и учесть, что в критической точке (Т = ТК) поверхностного натяжение жидкости равно нулю (σ = σк = 0), то из (1) имеем

mas03.wmf. (2)

Выражению (2) можно придать более удобный для практических целей вид. Для этого будем исходит из того, что при х > 0 mas04.wmf. Тогда (2) примет следующий вид

mas05.wmf. (3)

 

masim1.wmf

Рис. 1. Зависимость коэффициента поверхностного натяжения от mas06.wmf: 1 – этиловый спирт, 2 – ацетон

masim2.wmf

Рис. 2. Температурная зависимость удельной теплоты поверхностообразования (точки-формула (3), сплошные линии – формула (6), 1 – вода, 2 – ацетон)

Как следует из (3), коэффициент поверхностного натяжения жидкости с увеличением температуры уменьшается и при Т = ТК равняется нулю. Отметим, что индивидуальность жидкости, а также зависимость σ от чистоты жидкости и внешних условий в (3) отражены через ТК и q,соответственно.

Поскольку к настоящему времени критические температуры практически всех жидкостей известны, то, в принципе, по значению коэффициента поверхностного натяжения при одной температуре посредством (3) можно вычислить УТП (q), и, тем самым, определить температурную зависимость поверхностного натяжения во всей области существования жидкости. Однако, анализ, проведенный для ряда жидкостей, показал, что вычисленные вышеописанным способом значения поверхностного натяжения значительно (~ 20 %) отличаются от соответствующих экспериментальных значений. Естественно полагать, что это расхождение, в первую очередь, связанно с допущением, сделанным нами при выводе (3), о температурной независимости УТП. При правомерности сделанного предположения, как это следует из (3), в координатах σ = F(TK – T)/(TK + T) должна наблюдаться нелинейная зависимость. В качестве примера (рис. 1) приведены результаты таких сопоставлений для этилового спирта и ацетона. (Экспериментальные значения σ и ТК были заимствованы из [4]). Как видно, в обоих случаях имеет место вышеупомянутая нелинейность. Следовательно, при вычислении σ = σ(Т) по (3) необходимо учесть температурную зависимость УТП q = q(Т).

Температурная зависимость удельной теплоты поверхностообразования, вычисленная посредством (3) по экспериментальным значениям σ и ТК для некоторых жидкостей приведена на рис. 2. Как видно, во всех случаях зависимость q = q(Т) вплоть до критической температуры является линейной, т.е. термический угловой коэффициент УТП mas07.wmf для каждой жидкости есть постоянная величина и не зависит от температуры. Тогда очевидно, что

mas08.wmf. (4)

При температуре плавления твердой фазы выбранной жидкости (Т = Тпл) q обозначим через q0. Тогда из (4) следует, что постоянная интегрирования

mas09.wmf. (5)

Из (4) и (5) находим, что

mas10.wmf. (6)

Подставляя (6) и (1), после интегрирования, получим

mas11.wmf. (7)

Поскольку при Т = ТК σ ≡ и

mas12.wmf,

то после простых преобразований из (7) имеем:

mas13.wmf. (8)

(8) позволяет при известных q0 и α вычислить температурную зависимость коэффициента поверхностного натяжения во всей области существования жидкости вплоть до критической температуры. Оно является универсальным выражением, т.к. при его выводе не было сделано каких-либо предположений о природе жидкости.

Таблица 1

Значения ТК, Тпл, q0 и α для жидкостей

Вещества

Параметры

Этиловый

спирт

Метиловый

спирт

Ацетон

Вода

Na

K

Rb

Cs

Hg

ТК, К

516

513

508,8

647,3

2500

2250

2100

2050

1460

Тпл, К

158,3

175

176,5

273

371

337

313

302

234

q0∙103, Дж/м2

– 24,11

– 25,61

– 15,1

32,15

59,56

20,70

26,43

28,10

-107,45

α∙105, Дж/К∙м2

26,84

29,75

22,84

32,89

6,77

5,90

4,04

2,35

0,72

Таблица 2

Табличные (σТ) и вычисленные (σв) по (8) значения поверхностного натяжения жидких металлов Na и Cs

Т, К

σТ, эрг/см2

σв, эрг/см2

σв/σТ

Na

Cs

Na

Cs

Na

Cs

400

192,1

66,7

192,09

67,07

0,999

1,005

450

187,1

64,3

186,71

64,48

0,998

1,003

500

182,1

61,9

181,39

61,95

0,996

1,000

550

177,1

59,5

176,1

59,48

0,994

0,999

600

172,1

57,1

170,9

57,06

0,993

0,999

650

167,1

54,7

165,75

54,68

0,992

0,999

700

162,1

52,3

160,66

52,34

0,991

1,000

750

157,1

49,9

155,6

50,05

0,990

1,003

800

152,1

47,5

150,6

47,80

0,990

1,006

900

142,1

140,8

0,991

 

masim3.wmf

Рис. 3. Температурная зависимость коэффициента поверхностного натяжения: 1 – этиловый спирт, 2 – ацетон; точки-эксперимент, сплошные линии-вычислены по формуле (8)

Как это вытекает из (6), величины q0 и α является для выбранной жидкости постоянными величинами. Поэтому по значениям σ при произвольных двух температурах (полагается, что Тпл и ТК известны) посредством (8) можно вычислить q0 и α, и тем самым, установить явный вид температурной зависимости коэффициента поверхностного натяжения для данной жидкости. Результаты соответствующих вычислений для девяти разных жидкостей приведены в табл. 1–2 и рис. 3.

Как следует из табл. 2 и рис. 3, во всей температурной области существования жидкой фазы табличные и вычисленные по формуле (8) значения поверхностного натяжения достаточно хорошо согласуются между собой. Это, в частности, свидетельствует о приемлемости предложенного нами полуфеноменологического подхода.

Таким образом, в настоящей работе предложен и проанализирован эффективный полуфеноменологический метод, позволяющей по экспериментальным значениям коэффициента поверхностного натяжения жидкости при двух произвольных температурах вычислить температурную зависимость σ = σ(Т) и q = q(Т) вплоть до критической температуры. На примере девяти разных жидкостей установлена универсальность и приемлемость предложенного метода.


Библиографическая ссылка

Масимов Э.А., Эйвазов Э.А., Ибрагимли А.Б., Мирзоева Г.Г. АНАЛИЗ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТЕЙ // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований. – 2015. – № 12-4. – С. 622-624;
URL: http://applied-research.ru/ru/article/view?id=7990 (дата обращения: 14.10.2019).

Предлагаем вашему вниманию журналы, издающиеся в издательстве «Академия Естествознания»
(Высокий импакт-фактор РИНЦ, тематика журналов охватывает все научные направления)

«Фундаментальные исследования» список ВАК ИФ РИНЦ = 1.074