Трактовка физических процессов, происходящих в рабочем объеме аппаратов с магнитоожиженным слоем ферротел [1, 2, 3, 4] при организации измельчающего (сцепляющего) усилия, позволяет точно определить место концентрации тепловых потерь. Эти потери концентрируются в слое разрыва структурных построений из феррочастиц и выделяются в виде теплоты, обуславливая нагрев наполнителя рабочего объема и соприкасающихся с ним элементов аппарата. В основе расчета тепловых режимов этих аппаратов лежит классическая теория нагрева однородного тела, к которой (при определенных допущениях) можно привести электрическую машину или ее отдельную часть. Известно, что величина сопротивления обмотки Ry растет по прямолинейному закону в зависимости от увеличения ее температуры. Поэтому количество теплоты, выделяющееся в обмотке управления в единицу времени, можно представить в виде 
(здесь Q0 – количество теплоты, выделяющееся в обмотке при температуре окружающей среды θ0; αT – температурный коэффициент сопротивления; θ – превышение температуры нагрева обмотки над температурой окружающей среды). Подставив это выражение в дифференциальное уравнение, характеризующее процесс нагревания однородного твердого тела [5, 6], получим 
(здесь Sn – поверхность охлаждения; GТ – масса тела; СТ – теплоемкость; hK – коэффициент рассеяния; t – время). Очевидно, что решение уравнения по виду совпадает с уравнением для идеального однородного тела при постоянном количестве теплоты [5, 6], выделяющейся в теле за единицу времени
,
где 
и 
(здесь 
– установившееся превышение температуры тела (аппарата) над температурой 
; Т′ – постоянная времени нагревания тела. С учетом принятых обозначений анализируемое уравнение имеет вид 
. На основании анализа уравнения можно утверждать, что повышение температуры (с учетом ее изменения во времени) будет происходить по тому же закону, что и для идеального твердого тела. Сравнительный анализ с аналогичным выражением для идеального твердого тела [5] 
, 
показывает, что с увеличением выделяющихся тепловых потерь будет увеличиваться предельно достигаемая температура и постоянная времени нагревания исследуемых аппаратов [7, 8]. Рассеяние теплоты с ростом температуры возрастает, и в начале процесса будет иметь место большее значение постоянной времени нагревания. Следовательно, в начале температура нагрева будет повышаться несколько медленнее, чем следует по кривой нагревания, построенной по конечному значению постоянной времени нагревания. Таким образом, выводы теории нагревания, можно применить к реальным телам – аппаратам с магнитоожиженным слоем ферротел с учетом того, что они состоят из частей различных по весу, с различными поверхностями, теплоемкостью и коэффициентами рассеяния теплоты. В этой связи расчет тепловых режимов работы проводится по известным в практике машиностроения методикам, исходя из особенностей конструктивного исполнения аппаратов [1, 2, 3, 6, 8, 9].