Научный журнал
Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований
ISSN 1996-3955
ИФ РИНЦ = 0,593

РЕКОМЕНДАЦИИ ПО РАСЧЕТУ ТЕПЛОВЫХ РЕЖИМОВ АППАРАТОВ, РЕАЛИЗУЮЩИХ СПОСОБ ФОРМИРОВАНИЯ СИЛОВОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ В МАГНИТООЖИЖЕННОМ СЛОЕ ФЕРРОТЕЛ

Беззубцева М.М. 1 Волков В.С. 1 Обухов К.Н. 1
1 Санкт-Петербургский государственный аграрный университет
1. Беззубцева М.М., Волков В.С., Зубков В.В. Исследование аппаратов с магнитоожиженным слоем // Фундаментальные исследования, 2013. – №6-2. – С. 258 –262.
2. Беззубцева М.М., Назаров И.Н. Электромагнитный способ диагностики загрязненности технологических сред: монография. – СПб.: СПбГАУ, 2009. 156 с.
3. Беззубцева М.М., Волков В.С. Электромагнитные мешалки. Теория и технологические возможности. Saarbrucken GmbH.: Palmarium Academic Publishing, 2013. 141 с.
4. Беззубцева М.М., Волков В.С. Исследование режимов работы элекромагнитных механоактиваторов // Успехи современного естествознания, 2012. – № 8. – С. 1-9 – 110.
5. Беззубцева М.М., Волков В.С., Зубков В.В. Прикладная теория тепловых и массообменных процессов в системном анализе энергоемкости продукции (учебное пособие) // Международный журнал экспериментального образования, 2013. – Т. 2013. – № 5. – С. 59 – 60.
6. Беззубцева М.М., Волков В.С., Пиркин А.Г., Фокин С.А. Энергетика технологических процессов в АПК // Международный журнал экспериментального образования, 2012. – №2. – С. 58 – 59.
7. Беззубцева М.М., Волков В.С. К вопросу исследования тепловых режимов переработки продукции в дисковых электромагнитных механоактиваторах // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований. – 2014. – №1. Ч.2. – С. 120-122.
8. Беззубцева М.М., Волков В.С., Обухов К.Н. Экспериментальные исследования теплового поля в аппаратах с магнитоожиженным слоем // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований. – 2014. – №3 (часть 1). – С. 138-139.
9. Беззубцева М.М. Электротехнологии и электротехнологические установки // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований, 2012. – №6. – С. 51-53.

Трактовка физических процессов, происходящих в рабочем объеме аппаратов с магнитоожиженным слоем ферротел [1, 2, 3, 4] при организации измельчающего (сцепляющего) усилия, позволяет точно определить место концентрации тепловых потерь. Эти потери концентрируются в слое разрыва структурных построений из феррочастиц и выделяются в виде теплоты, обуславливая нагрев наполнителя рабочего объема и соприкасающихся с ним элементов аппарата. В основе расчета тепловых режимов этих аппаратов лежит классическая теория нагрева однородного тела, к которой (при определенных допущениях) можно привести электрическую машину или ее отдельную часть. Известно, что величина сопротивления обмотки Ry растет по прямолинейному закону в зависимости от увеличения ее температуры. Поэтому количество теплоты, выделяющееся в обмотке управления в единицу времени, можно представить в виде bezzr1.wmf (здесь Q0 – количество теплоты, выделяющееся в обмотке при температуре окружающей среды θ0; αT – температурный коэффициент сопротивления; θ – превышение температуры нагрева обмотки над температурой окружающей среды). Подставив это выражение в дифференциальное уравнение, характеризующее процесс нагревания однородного твердого тела [5, 6], получим bezzr5.wmf(здесь Sn – поверхность охлаждения; GТ – масса тела; СТ – теплоемкость; hK – коэффициент рассеяния; t – время). Очевидно, что решение уравнения по виду совпадает с уравнением для идеального однородного тела при постоянном количестве теплоты [5, 6], выделяющейся в теле за единицу времени

bezzr6.wmf,

где bezzr7.wmf и bezzr8.wmf (здесь bezzr9.wmf – установившееся превышение температуры тела (аппарата) над температурой bezzr10.wmf; Т′ – постоянная времени нагревания тела. С учетом принятых обозначений анализируемое уравнение имеет вид bezzr11.wmf. На основании анализа уравнения можно утверждать, что повышение температуры (с учетом ее изменения во времени) будет происходить по тому же закону, что и для идеального твердого тела. Сравнительный анализ с аналогичным выражением для идеального твердого тела [5] bezzr12.wmf, bezzr13.wmf показывает, что с увеличением выделяющихся тепловых потерь будет увеличиваться предельно достигаемая температура и постоянная времени нагревания исследуемых аппаратов [7, 8]. Рассеяние теплоты с ростом температуры возрастает, и в начале процесса будет иметь место большее значение постоянной времени нагревания. Следовательно, в начале температура нагрева будет повышаться несколько медленнее, чем следует по кривой нагревания, построенной по конечному значению постоянной времени нагревания. Таким образом, выводы теории нагревания, можно применить к реальным телам – аппаратам с магнитоожиженным слоем ферротел с учетом того, что они состоят из частей различных по весу, с различными поверхностями, теплоемкостью и коэффициентами рассеяния теплоты. В этой связи расчет тепловых режимов работы проводится по известным в практике машиностроения методикам, исходя из особенностей конструктивного исполнения аппаратов [1, 2, 3, 6, 8, 9].


Библиографическая ссылка

Беззубцева М.М., Волков В.С., Обухов К.Н. РЕКОМЕНДАЦИИ ПО РАСЧЕТУ ТЕПЛОВЫХ РЕЖИМОВ АППАРАТОВ, РЕАЛИЗУЮЩИХ СПОСОБ ФОРМИРОВАНИЯ СИЛОВОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ В МАГНИТООЖИЖЕННОМ СЛОЕ ФЕРРОТЕЛ // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований. – 2014. – № 8-4. – С. 116-116;
URL: https://applied-research.ru/ru/article/view?id=5709 (дата обращения: 25.07.2024).

Предлагаем вашему вниманию журналы, издающиеся в издательстве «Академия Естествознания»
(Высокий импакт-фактор РИНЦ, тематика журналов охватывает все научные направления)

«Фундаментальные исследования» список ВАК ИФ РИНЦ = 1,674